Жан-Батист Жозеф Фурье, французский математик и физик; родился в Осере, Франция. Он инициализировал ряды Фурье, преобразования Фурье и их приложения к задачам теплообмена и колебаний. Ряд Фурье, преобразования Фурье и Закон Фурье названы в его честь.
Ряд Фурье
Чтобы представить любой периодический сигнал x (t), Фурье разработал выражение под названием ряд Фурье. Это в терминах бесконечной суммы синусов и косинусов или экспонент. Ряд Фурье использует условие ортогональности.
Представление рядов Фурье непрерывных периодических сигналов времени
Сигнал называется периодическим, если он удовлетворяет условию x (t) = x (t + T) или x (n) = x (n + N).
Где T = фундаментальный период времени,
ω 0 = основная частота = 2π / T
ω 0 = основная частота = 2π / T
Есть два основных периодических сигнала:
x(t)= cos omega0t (синусоидальный) &
x(t)=ej omega0t (комплексная экспонента)
Эти два сигнала являются периодическими с периодом T=2 pi/ omega0.
Набор гармонически связанных комплексных экспонент может быть представлен как { phik(t)}
{\ phi_k (t)} = \ {e ^ {jk \ omega_0t} \} = \ {e ^ {jk ({2 \ pi \ over T}) t} \} \ text {where} \, k = 0 \ pm 1, \ pm 2 ..n \, \, \, ….. (1)
Все эти сигналы являются периодическими с периодом T
Согласно аппроксимации ортогонального сигнального пространства функции x (t) с n, взаимно ортогональные функции определяются как
x(t)= sum inftyk=− inftyakejk omega0t.....(2)
= sum inftyk=− inftyakkejk omega0t
Где ak = коэффициент Фурье = коэффициент приближения.
Этот сигнал x (t) также является периодическим с периодом T.
Уравнение 2 представляет представление ряда Фурье периодического сигнала x (t).
Член k = 0 является постоянным.
Член k= pm1, имеющий основную частоту omega0, называется 1- й гармоникой.
Член k= pm2, имеющий основную частоту 2 omega0, называется 2- й гармоникой и т. Д.
Член k=±n, имеющий фундаментальную частоту n omega0, называется n- й гармоникой.
Вывод коэффициента Фурье
Мы знаем, что x(t)= Sigma inftyk=− inftyakejk omega0t......(1)
Умножьте e−jn omega0t с обеих сторон. затем
$$ x (t) e ^ {- jn \ omega_0 t} = \ sum_ {k = — \ infty} ^ {\ infty} a_k e ^ {jk \ omega_0 t}. e ^ {- jn \ omega_0 t} $$
Рассмотрим интеграл с обеих сторон.
$$ \ int_ {0} ^ {T} x (t) e ^ {jk \ omega_0 t} dt = \ int_ {0} ^ {T} \ sum_ {k = — \ infty} ^ {\ infty} a_k e ^ {jk \ omega_0 t}. e ^ {- jn \ omega_0 t} dt $$
$$ \ quad \ quad \ quad \ quad \, \, = \ int_ {0} ^ {T} \ sum_ {k = — \ infty} ^ {\ infty} a_k e ^ {j (kn) \ omega_0 t} , дт $$
$$ \ int_ {0} ^ {T} x (t) e ^ {jk \ omega_0 t} dt = \ sum_ {k = — \ infty} ^ {\ infty} a_k \ int_ {0} ^ {T} e ^ {j (kn) \ omega_0 t} dt. \, \, ….. (2) $$
по формуле Эйлера,
$$ \ int_ {0} ^ {T} e ^ {j (kn) \ omega_0 t} dt. = \ int_ {0} ^ {T} \ cos (kn) \ omega_0 dt + j \ int_ {0} ^ {T} \ sin (kn) \ omega_0t \, dt $$
$$ \ int_ {0} ^ {T} e ^ {j (kn) \ omega_0 t} dt. = \ left \ {\ begin {array} {ll} T & \ quad k = n \\ 0 & \ quad k \ neq n \ end {array} \ right. $$
Следовательно, в уравнении 2 интеграл равен нулю для всех значений k, кроме k = n. Положите k = n в уравнении 2.
Rightarrow intT0x(t)e−jn omega0tdt=anT
Rightarrowan=1 overT intT0e−jn omega0tdt
Заменить n на k.
Rightarrowak=1 overT intT0e−jk omega0tdt
следовательноx(t)= sum inftyk=− inftyakej(kn) omega0t
textwhereak=1 overT intT0e−jk omega0tdt